Аномальные $Wtb$ связи

В модели независимого эффективного лагранжиана, приведенного в [64], семь аномальных CP сохраняющих операторов размерности шесть дают вклад в $Wtb$ вершину с четырьмя независимыми форм факторами (явные выражения можно найти в [65]). Мы не пытаемся анализировать все семь операторов, вместо этого были исследованы два аномальных оператора магнитного типа.

Фактически, $V-А$ связь, как и $V_{tb}$ параметр в СМ, очень близка к единице, о чем говорят полученные данные [66]. Возможный $V+A$ форм-фактор сильно ограничен [65] данными CLEO [67] по распадам $b\to s\gamma$ на уровне более низком, чем можно ожидать даже на высоко энергичных $\gamma e$ коллайдерах [54]. Это оставляет нам возможность исследовать только два оставшихся магнитных форм фактора, что и было проделано с помощью процесса (2.1).

Как и в предыдущих работах [54], была принята нотация для лагранжиана в унитарной калибровке [68]:

$$\mathcal{L} = \frac{g}{\sqrt{2}} \left[ W^-_\nu \bar{b}\gamma_\mu... ...}{2M_W} W^-_{\mu\nu} \bar{b}\sigma^{\mu\nu} (F_2^L P_- + F_2^R P_+) t \right] + ,$$ (b)

где $W^\pm_{\mu\nu} = D_\mu W^\pm_\nu - D_\nu W^\pm_{\mu}$, $D_\mu=\partial_\mu-ieA_\mu$, $\sigma^{\mu\nu}=i/2[\gamma_\mu,\gamma_\nu]$ и  $P_\pm=(1\pm\gamma_5)/2$. Связи $F_2^L$ and $F_2^R$ пропорциональны коэффициентам $C_{tW\Phi}$ и $C_{bW\Phi}$ эффективного лагранжиана

$$F_2^{L(R)} = \frac{C_{t(b)W \Phi}}{\Lambda^2} \frac{\sqrt{2} v M_W}{g}$$ (c)

Конечные фейнмановские правила (приложение в [54]) были вставлены в CompHEP.