Внесенные изменения по сравнению с классическим анализом

В базовые этапы экспериментального анализа были внесены следующие изменения.

• В анализ добавлены события, не имеющие тагирующего мюона.
• Фон $Wjj$ целиком моделировался методом Монте-Карло, а не вычислялся из данных, как прежде. Пакетом CompHEP моделировались следующие события: $Wb\bar b$, $Wc\bar c$ (включались процессы и с $s$ кварком), $Wjj$ ($j=u,d,g$); пакет Pythia использовался для моделирования $WW$, $WZ$. Подробно эти процессы были рассмотрены в предыдущих главах.
• При вычислении сечений использовалось значение массы топ кварка: $m_t=174.3\pm 5.1$ ГэВ, усредненное по последним данным DØ и CDF коллабораций.
• Использовалось последнее значение экспериментально полученного сечения $\sigma_{\rm {expt}} ({\mbox{$p\bar{p}$}}{\mbox{ $\rightarrow$\ }}{\mbox{$t\bar{t}$}}+X) = 5.51\pm1.55$ pb

• Была обнаружена ошибка в распределении $b$ кварков, в структурных функциях протона прошлых версий. Сечение рождения одиночного топ кварка было пересчитано в следующих порядках теории возмущений со структурными функциями CTEQ5M1 авторами предыдущих вычислений [79], [80]:

  $s$-канальный $\sigma_{\rm {NLO}}\left({\mbox{$p\bar{p}$}}{\mbox{ $\rightarrow$\ }}tb+X\right) = 0.754 \pm 0.121$ pb

  $t$-канальный $\sigma_{\rm {NLO}}\left({\mbox{$p\bar{p}$}}{\mbox{ $\rightarrow$\ }}tqb+X\right) = 1.466 \pm 0.220$ pb.

• Использован новый метод удаления событий с космическими мюонами. Для этих целей была создана специальная нейронная сеть.

• Внесены изменения в идентификацию изолированного мюона в критериях предварительного отбора событий в мюонном канале [20].
• С целью удалить область фазового пространства, в которой моделирование событий методом Монте-Карло не достаточно точное, изменены критерии начального отбора событий.
• Более точно расчитаны эффективность регистрации электронов и эффективность ложной идентификации струи как электрона [20].